第一种是电荷密度波。
它是指电子在空间中以周期性密度自组织的状态，其非常特殊。
这玩意儿往往出现在远高于室温并且没有博人传的地方，涉及电荷密度和原子轨道的调制。
这允许与该电荷密度波相关的希格斯玻色子具有额外的分量，即它可能是轴向的，包含角动量。
角动量确定，诸如自旋之类的很多属性就能确定了。
另一种则是QCD的反常置信度计算。
也就是很多众所周同学熟知的flavor physics。
其中最契合susy框架的无疑是后者，因此几位大佬很快便共同锁定了一个关键性质：
盘古粒子的反常磁矩。
“反常磁矩......”
听到现场收声直播中出现的这个词，媒体席附近的陈姗姗不由看了眼身边的张晗，问道：
'“张博士，请问威腾教授他们所说的反常磁矩是个什么概念呢？您能和我们解释一下吗？”
几个小时的直播下来，张晗的表情相对之前也放松了许多，没有开始时那么拘束了。
只见她将一缕头发撩到耳后，笑着解释道：
“这是一个量子场论中的知识点，最早由海对面的物理学家施温格在1946年计算得出，也是目前量子电动力学一个基石类别的概念。”
“广义上的反常磁矩描述的是电子，大家应该都知道，散射振幅中含有粒子的各种物理信息。”
“所以只要计算电子在静库仑场中的散射，通过抽取振幅中的相应项来给出电子的磁矩，就能给出g因子。”
“接着在领头阶的g因子就是2，次领头阶，它会相对2有一个很小的偏离，这就是所谓反常磁矩.....咦，陈记者，你怎么了？”
“.......”
陈姗姗用力揉了揉自己的太阳穴，强迫自己从我是谁我在哪的状态中拉回现实，随后深吸一口气：
“很好，感谢张博士的介绍。”
“不过张博士，由于时间有限，您能讲人话...咳咳，简单和我们说说这个反常磁矩对计算粒子有什么帮助吗？”
张晗闻言愣了两秒钟，旋即才反应过来自己说的似乎有些深奥了，连忙不好意思的嘿嘿笑了两声：
“帮助啊....就是可以用过非相对论近似结合非相对论量子力学的散射也就是波恩近似....额，说白了就是取数精度在0.54 ppm的量级上去锁定特殊粒子的质量。”
“然后再结合susy框架的反常置信度计算，就能论证出一个千分之几的概率模型了。”
“另外这个精度其实非常可观，小数点后十位都能对得上一一1965年诺贝尔物理学奖就是授予的这个精度。”
“所以一直以来，高能物理中都有一句话，叫做我们在找寻11位小数之后的新物理，出处就在于这里。”
“......”
虽然陈姗姗的表情依旧有些迷糊，不过这次她多少听懂了一些内容：
“张博士，也就是说，威腾教授他们只要完成对应的计算，就有可能找到那颗新粒子了？”
张晗思索片刻，轻轻摇了摇头：
“倒也不能这样理解，因为在计算出对于数值后，首先要和标准模型对比。”
“例如缪子的g因子的理论预测是为2.002319304362，海对面去年测出来的是2.002319304361，这种微小的差值依旧需要进行误差修正。”（doi/10.1038/s41586-021-03418-1）
“毕竟威腾先生他们所作的不是根据现有物理推导数学，而是根据纯数学去推导物理.......”
这一次。
陈姗姗总算完全理解了张晗的意思。
举个例子。
盘古粒子发现之处，它的属性有个很大的问题：
它的自旋是半奇数，属于标准的费米子范畴。
而它所发生的交互现象的观测量级却是140Mev，属于标准的电中性介子。
也就是玻色子概念。
这是理论上不可能发生的情况，但它确实出现了，所以赵政国等人只能进行了更深入的研究。
最后才确定这种异常的原因是因为它的运动方式有问题，不是跃迁而是闪烁。
这就是属于通过【现象】去推导【原理】的情况。
但威腾等人现在进行的却是纯数学论证，所以得出的结果不是说数学上存在就行了的，而是要先和理论模型去进行比较。
后者在难度上还要更大一些。
随后陈姗姗又和张晗闲聊了一些其他内容，时间就这样一分一秒的缓缓流逝而去。
五分钟.....
十五分钟.....
半个小时......
在刚开始的时候，威腾等人还会简单的交流几句。
但随着计算量的增大，第一排处的交流声也逐渐变得低微了起来。
唰唰唰——
无论是威腾也好，还是周绍平、特胡夫特也罢。
在经过初期相对顺利的推进后，他们的进度渐渐的开始放缓。
“周，你觉得这个近似值是否可行？”
“....数值上没问题，我代入试试....唔，没有结果。”
“跃迁态函数参考铍-8原子核从高能态跃迁到低能态时的数据怎么样？我记得16年Attila教授团队有过这方面的突破.......”
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